А Б В Г Д Е Ё Ж З И К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я C G K S

НЕУПОРЯДОЧЕННЫЕ СИСТЕМЫ


вещества в конденсированном состоянии при отсутствии строгой упорядоченности в расположении их атомов и молекул (см. << ДАЛЬНИЙ И БЛИЖНИЙ ПОРЯДОК >>). Н. с. явл. жидкие, аморфные и стеклообразные в-ва, а также тв. растворы. Особый класс Н. с. составляют нек-рые высокотемпературные фазы халькогенидов благородных металлов, где упорядоченную структуру образуют лишь анионы. Легированные крист. полупроводники при низких темп-pax с точки зрения их электронных св-в также представляют собой Н. с., образованные хаотически расположенными примесными атомами (см. << СИЛЬНОЛЕГИРОВАННЫЙ ПОЛУПРОВОДНИК >>). Теор. описание разл. Н. с. содержит ряд общих идей: 1) хим. связи ближайших соседей не позволяют существенно нарушать ближний порядок, вследствие чего зонная структура Н. с. не очень сильно отличается от структуры кристаллов (см. << ЗОННАЯ ТЕОРИЯ >>). Однако многочисл. нарушения идеальной решётки приводят к размытию краёв разрешённых зон и к образованию флуктуац. уровней в запрещённой зоне. В Н. с. при определённых условиях возникают строго локализованные эл. состояния, к-рые могут перемещаться только путём «прыжков», получая энергию от тепловых колебаний атомов. При темп-ре T=0К эти состояния вообще
НЕУПОРЯДОЧЕННЫЕ СИСТЕМЫ

не могут принимать участие в электропроводности. Локализованные состояния возникают в той области энергий, где плотность состояний g(?) мала (рис.). Энергии ?c и ?v, разделяющие локализованные и делокализованные состояния, играют роль границ разрешённых и запрещённых зон; их называют порогами подвижности. В Н. с., как и в кристалле, вводят понятие ферми-уровня ?F. Электропроводность а Н. с. зависит от расположения ?F относительно порогов подвижности. Если ?F находится вне полосы локализов. состояний, то а слабо зависит от Т (металлич. проводимость). Если ?F лежит внутри полосы, то о экспоненциально зависит от Т (аморфный полупроводник). По совр. представлениям порог подвижности существует лишь в трёхмерных Н. с. В одномерных и двухмерных Н. с. состояния локализованы при всех энергиях, так что при достаточно низких темп-pax электропроводность носит активационный характер. Низкотемпературные термодинамич. св-ва Н. с. определяются не только длинноволновыми фононами, но и локализованными двухуровневыми образованиями, возбуждение к-рых происходит за счёт туннелирования атома из одной позиции в другую. Этими возбуждениями объясняется наблюдаемая в нек-рых диэлектрич. стёклах линейная зависимость теплоёмкости от темп-ры и аномалии теплопроводности при очень низких темп-рах.
Вы можете поставить ссылку на это слово:

будет выглядеть так: НЕУПОРЯДОЧЕННЫЕ СИСТЕМЫ


Популярное